Уравнение Бернулли выражает закон сохранения энергии для потока реальной жидкости:
где Ei и Ei — удельная энергия потока в начальном и конечном сечениях, т.е. механическая энергия потока, отнесенная к его весовому расходу; hw — энергия, поте рянная на пути движения потока от сечения / — /до се чения 2 — 2.
Если движение жидкости равномерное или близкое к равномерному (медленно из меняющееся), когда живое сечение можно принять плоским, перпендикулярным осе вой линии, и пренебречь составляющими скорости в этой плоскости сечения, то давление в живом сечении распре деляется по гидростатическому закону:
В данном случае (3.1) примет вид, широко применяе мый в расчетах:

здесь г— высота любой точки в живом сечении потока относительно плоскости сравнения (рис. 3.1); ply— при веденная или пьезометрическая высота гидродинамиче ского давления (абсолютного или манометрического) в этой же точке, для которой взят отсчет z\ av2/{2g) — скоростной напор; а—коэффициент Кориолиса.

На тело, погруженное в жидкость, действует вытал кивающая сила, называемая архимедовой силой Р она направлена вверх и равна весу вытесненной телом жидкости. Объем жидкости W, вытесненной плавающим телом, называется объемным водоизмещением. Если вес тела G , тело тонет. При G = Р тело плавает в по груженном состоянии. Если G <С Рв тело всплывает на поверхность жидкости.

S на плоскости, нормальные осям Ох и Оу; hex и hcy — глубины погружения центров тяжести площадей W — объем вертикального столба, опирающегося на заданную поверхность 5 и ограниченного сверху плоскостью свободной поверхности, — объем тела давления; у — вес жидкости в объеме тела давления.
Направление силы Р определяется косинусами углов а, р и у, образуемых направлением Р с осями Ох, О у и Ог:

Сила давления жидкости на плоскую стенку равна произведению площади фигуры to на гидростатическое давление рс в ее центре тяжести (рис. 2.2):

где he — глубина погружения центра тяжести площади фигуры под свободную поверхность.
Точка приложения силы Р (точка Ц) называется центром давления.
Местоположение точки Ц определяется координатами


где /о—момент инерции площади о относительно гори зонтальной оси ОО, лежащей в плоскости фигуры и про ходящей через ее центр тяжести; 0 — угол наклона бо ковой стенки к горизонту.
Если (о имеет правильную форму и ее осью симмет рии служит линия NN (рис. 2.2), то центр давления ле жит на этой оси и определяется одной координатой уц.