В результате работы сил трения, касательные напря-веиия которых на площадках, перпендикулярных осям И z, представлены в дифференциальном уравнении рав номерного движения вдоль оси х:

Происходит диссипация механической энергии потока. При вычислении потерь напора надо различать два
режима движения потока жидкости — ламинарный и Турбулентный.
При ламинарном режиме для напряжений сил трения 9 жидкости справедлив закон Ньютона (1.10) и задача Сводится к решению уравнения Пуассона

Уравнение Бернулли выражает закон сохранения энергии для потока реальной жидкости:
где Ei и Ei — удельная энергия потока в начальном и конечном сечениях, т.е. механическая энергия потока, отнесенная к его весовому расходу; hw — энергия, поте рянная на пути движения потока от сечения / — /до се чения 2 — 2.
Если движение жидкости равномерное или близкое к равномерному (медленно из меняющееся), когда живое сечение можно принять плоским, перпендикулярным осе вой линии, и пренебречь составляющими скорости в этой плоскости сечения, то давление в живом сечении распре деляется по гидростатическому закону:
В данном случае (3.1) примет вид, широко применяе мый в расчетах:

здесь г— высота любой точки в живом сечении потока относительно плоскости сравнения (рис. 3.1); ply— при веденная или пьезометрическая высота гидродинамиче ского давления (абсолютного или манометрического) в этой же точке, для которой взят отсчет z\ av2/{2g) — скоростной напор; а—коэффициент Кориолиса.